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像復盛空壓靈活力學那樣龐雜的問題,是無法用幾頁紙作有用歸納綜合的。 然而,有些在機器狀況剖析中是必需熟悉和相識的。
一個復盛空壓機體系的頻率或臨界速率是由轉速以及 支承構造的質量和剛度來決議的。
有幾種普遍使用的計算步伐,對付給定的一組復盛空壓機和 支承參數,用這些步伐便可面出響應的橫向臨界速率圖。
橫向臨界速率圍 臨界速率圖用來圖示橫向臨界速變,從曲線圖左邊的自由支承復盛空壓機到右邊的緊固在 盡對剛性軸承之間的復盛空壓機,散布在這范疇內的橫向臨界速率對支承剛度的關系曲線,通 常有三個或三個以上的臨界值。
當現實支承剛度對速率的曲線疊加來臨界速率圖上時,那 么曲線訂交的一些點便可決議體系臨界速率值的地位。
在臨界速率圖的左邊,支承構造比擬復盛空壓機自己是很柔軟的。是以,當復盛空壓機經由過程第一 和第二臨界值時,便可將復盛空壓機假設為剛體模態。
在圖的右邊,支承構造是盡對剛性的。 迫使復盛空壓機入進彎幽模態。一個臨界速率圖僅道用于一種特定的現實構造,如構造有變化, 便應從頭計算臨界轉速。
然而,從用于簡化狀況的式(2-12) 所表白的某些變化對臨界速率的影響,可推導出某些一般原則如下: 當削減跨距或增添軸徑來增添剛性時,將使 曲線向上移動,致使臨界值在較高速率上泛起。
當增添重量,減小軸徑,或增添跨距, 將使曲線向下移動,致使臨界值在較低速率上泛起。
支承剛度對速率的曲線凡是隨速率增添而增添,然而,它也可能起先增 加,然后削減或呈現其它外形,這取決于現實體系動力學。
因為臨界值地點的地位險些老是隨速率稍有變化,是以將我們所觀測到的空壓機運行 中的臨界值與在該速率上鼓勵所得的臨界值比擬較,兩者可以有幾百轉每分鐘的差異。 在諧振凌亂不不亂的情形下,臨界速率的變動表示為不--致,從而會攪渾診斷。
支承剛度在程度面和垂直面之間也可以有較年夜的變化,依據相應是在哪個平面上觀 測,便會發生兩個自力的和大相徑庭的臨界值。
凡是在這情形下,在兩平面之間還存在 其些彼此的耦互助用,就會發生如圖所示的雙峰形臨界相應。
第一個較低的峰產生 在非測景平面的相應經由過程它的臨界值時,第二個較岑嶺產生在丈量平面內的臨界值處。